射频介电常数先容

介电常数的看法很含糊。最少对我来说很难了解。但这是一个十分紧张的看法，由于很多其他紧张看法都源自该看法。

假如您搜刮介电常数（Permittivity）的涵义，则最稀有的界说如下：介电常数（相对介电常数）是在介质中构成电场时碰到的电阻的量度。

这对您故意义吗？最少对我来说意义不多。

每当您碰到困难的看法时，一个很大的协助就是提出一个示例（真实或假造）。让我们做一个假想的例子，如下所示。

第一个（右方图示）体现了一个分子及其在没有施加电场时的电荷分布（不要试图用准确的电荷分布图来分析..量子物理学..我们都晓得这不是很准确的图）。在第一个图中，您可以看到负电荷在正电荷周围相对匀称地分布。您可以将此第一张图片作为参考形态，以与其他情况（第二张和第三张）举行比力。

如今，我们假定电场是经过两种不同质料（第二种和第三种）的分子施加的。

依据高中物理的知识，您会料想负电荷和正电荷会朝相反的朝向挪动。 （注意：我们假定这种质料是介电质料，并且电荷在一定界限内挪动。在导体的情况下，负电荷（自在电子）从分子中流出而流向一端）。

由于这种相反的活动，您会看到电荷的分散（极化）。但是，假如您比力第二个和第三个，则您会发觉第三个比第一个有更大的分散度。您看到的分散越强，您会说它具有更高的介电常数。

介质质料中的电荷分布

以下是表明我外表提到的确切内容的数学表达式：

如今，只需“读”或“说”外表的方程，您将取得它的直观涵义。

• 极化度与施加的电场成恰比。

• 施加的电场越强，体现的极化越强。

• 介电常数是将极化与施加的电场接洽起来的比例系数。

• “强介电常数”意味着您可以用更少的电场取得相反的极化度。

让我为您提供另一组插图，这些插图具有与上述相反的涵义，但视角有所不同。 假如看到第一个和第二个插图，则会看到相反水平的电荷分散（正电荷和负电荷的分散）。 那有什么区别呢？

在第一个图中，您将看到比第二个图中更少的电场线。 这意味着更少的电场可以产生相反水平的极化。

电通流密度的比力

相反，假如我们以数学情势表现外表的插图，则可以表现如下：

电通量密度的数学方程

如今，只需“读”或“说”外表的等式，您将取得它的直观涵义：

• 电通量密度与施加的电场成恰比。

• 施加的电场越强，它的电通量密度越高。

• 介电常数是将电通量密度与施加的电场接洽起来的比例系数。

• “强介电常数”意味着您可以用更少的电场取得相反的电通量密度。

介电常数和电容

假如在质料的两面都施加电压（电场），则可以创建电容。 偶尔您约莫会故意制造此类电容器，但偶尔乃至会在不必要时天生此电容。 物理不在乎您的意图，假如一切条件都相反，则该定理就会实用。

介电常数和电容之间的干系

由上述布局累积的电容可以用如下方程盘算。 （依据该公式，您会发觉介电常数越高，电容值越大）

介电常数和电容之间的干系

稀有质料的介电常数表：